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波長超過柱面圓周長的波振幅則會加大:柱面這里收縮,那里擴張,直
到變成一個明顯的波曲面,不久再裂成兩半乃至更多部分。因此,柱面在
其長度不多于圓周長時是——個穩(wěn)定的圖形,超過這個限度,破裂的風險
可以說是開始了。瑞利指出,為了打破物質的抗性,需要能產生更大不穩(wěn)
定性的更長的波。,’但是,正如普拉托清醒地認識到的,瑞利的結論是
一個理論推斷,和實際情形大相徑庭;它不僅受到黏度的巨大影響,而且
正如流動柱面或噴流那樣受到慣性的影響。當慣性占主導地位并且黏度很
小時,產生最大不穩(wěn)定性的波長相當于簡單或理論情況下的一半左右;這
個結果非常近似普拉托自己從薩瓦爾(Savan)的噴流實驗中推導出的結論。
,’假如外部為流體(正如柱體充滿空氣時),產生最大不穩(wěn)定性的波長還
要長。最后,如果黏度非常強并占主導地位,則產生最大不穩(wěn)定范圍之內
的波長會變得非常之長,以至于(如瑞利所言)“長(黏)絲不易在相當于柱
面直徑的距離附近斷裂成珠,而會在更遠的少數(shù)幾個位置上變細坍陷”。
正是這一點使我們有可能制作長玻璃管,紡制“黏”絲以及類似的物體;
但盡管這些物質保持了自身的連續(xù)性,普拉托原理仍令它們具有起伏的波
曲面,使它們增色不少。我們已經有心理準備,有機世界中的這樣的柱面
和波曲面罕有理論或者肥皂泡表現(xiàn)的那么規(guī)則,而是程度各有不同,從極
其簡明規(guī)則到粗糙的,遠未達到理想狀態(tài)的情況均有表現(xiàn)。
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